Neue Silizium-Reach-Through-Avalanche-Photodioden

PHOTODIODEN MIT ERHÖHTER EMPFINDLICHKEIT IM DUV/UV-WELLENLÄNGENBEREICH

Zusammenfassung - Viele Anwendungen, insbesondere im medizinischen und biomedizinischen Bereich, erfordern hochempfindliche Detektoren im kurzen Wellenlängenbereich (blau und darunter); bisher gab es nur wenige kommerziell erhältliche Avalanche-Photodioden mit ausreichender Leistung, um die Anforderungen solcher Anwendungen zu erfüllen. Wir haben eine neue Silizium-Reichweiten-Avalanche-Photodiode (RAPD) entwickelt, die im blauen Wellenlängenbereich arbeitet und eine höhere Empfindlichkeit und ein besseres Rauschverhalten aufweist als vergleichbare heute auf dem Markt erhältliche Detektoren. Dies wurde dank einer innovativen, ultradünnen und hochdotierten Oberflächenschicht erreicht, die mit einem neuen, an der Technischen Universität Delft in den Niederlanden entwickelten Epitaxieverfahren hergestellt wurde. Ein wichtiger zusätzlicher Vorteil dieses neuen RAPD ist sein unübertroffenes Rauschverhalten über den größten kommerziell erhältlichen Wellenlängenbereich von 250 nm bis 1100 nm. Das Verhalten bei kurzen Wellenlängen ist nur durch die Transmission des Gehäusefensters begrenzt, das für Wellenlängen ab 250 nm optimiert ist, aber die Bauelemente können auch bei Wellenlängen unter 100 nm arbeiten, wenn sie im Vakuum montiert werden.

EINLEITUNG

Beyond Borders

Silizium-Avalanche-Photodioden (RAPD) sind Avalanche-Photodioden (APD), die auf qualitativ hochwertigem Silizium mit 5000 Ohm-cm-Float-Zone hergestellt werden, im Gegensatz zu herkömmlichen APDs, die auf epitaktischen Siliziumwafern gefertigt werden und daher eine geringere Leistung als RAPDs aufweisen. Der Silizium-RAPD ist ein hochempfindlicher Fotodetektor, der in Anwendungen mit geringem Hintergrund eingesetzt wird, die Sensoren mit geringem Rauschen und hoher Bandbreite erfordern. Im Avalanche-Modus erzeugen die RAPD-Bauelemente für jedes absorbierte Photon eine Kaskade sich bewegender Ladungsträgerpaare, die selbst bei extrem schwachen Photonenflüssen einen messbaren Signalstrom erzeugen [1]. Der Avalanche-Multiplikationsprozess basiert auf der Trägervervielfachung in einem Bereich mit starkem elektrischem Feld. Die Ladungsträger gewinnen zwischen den Kollisionen genügend Energie, um Valenzelektronen aus dem Gitter herauszuschleudern und auf diese Weise mehrere Elektron-Loch-Paare zu erzeugen.

Die Effizienz der Erzeugung neuer Ladungsträger wird durch die Ionisierungskoeffizienten beider Ladungsträger bestimmt und ist eine starke Funktion des elektrischen Feldes und der Temperatur. Theoretische Überlegungen zu diesem Prozess sind kompliziert, aber umfangreiche Studien, die im Laufe der Jahre durchgeführt wurden [2], haben einen umfassenden Einblick in die Funktionsweise der Geräte gegeben und ermöglichen die Auswahl der optimalen Konfiguration für die verschiedenen Anwendungen. In diesem Beitrag wird beschrieben, wie ein bereits breiter Empfindlichkeitsbereich von Silizium-RAPD-Geräten in den kürzeren Wellenlängenbereich, d. h. von Blau bis Tief-Ultraviolett (DUV), erweitert wird. Dies wurde durch die Anwendung einer neuartigen Dünnschicht-Wachstumstechnik erreicht. Die mit dieser Abscheidungstechnik erzeugte dünne und hochdotierte Schicht minimiert die Oberflächenabsorption bei kurzen Wellenlängen und verbessert so die Empfindlichkeit der Geräte bei Wellenlängen unter 400 nm erheblich. Diese Verbesserung wird schon seit langem angestrebt, aber die jüngsten Fortschritte im biomedizinischen Bereich haben den Bedarf an solchen Hochleistungssensoren noch dringender gemacht.

ALLGEMEINE BESCHREIBUNG

Beyond Borders

SILIZIUM-RAPD-STRUKTUR

Die in dieser Arbeit beschriebene Silizium-RAPD-Struktur ist ein p⁺ - π - p - n⁺ Typ [3]. Zusätzlich zu den hochdotierten Kontaktschichten auf beiden Seiten der Struktur besteht sie aus einem schmalen Hochfeldbereich, in dem die Multiplikation stattfindet, und einem viel breiteren Niederfeldbereich, in dem die eintreffenden Photonen absorbiert werden. Das Design, die Störstellenkonzentration und die Profile der elektrischen Felder sind in Abb. 1 dargestellt.

MULTIPLIKATIONSGEWINN

Verunreinigungsprofile, zunächst vom p-Typ und später vom n-Typ, werden so eingestellt, dass das elektrische Spitzenfeld am internen p-n-Übergang nur geringfügig unter dem Wert liegt, der für die Auslösung des Lawinendurchbruchs erforderlich ist, wenn die Verarmungskante, angetrieben durch eine externe Vorspannung, den Bereich mit dem hohen Widerstand π erreicht. Die Verarmungsschicht breitet sich rasch bis zum p⁺Kontakt aus, wenn die externe Vorspannung schrittweise über den im vorigen Satz beschriebenen Punkt hinaus erhöht wird. Das elektrische Feld im gesamten Bauelement nimmt jedoch nur langsam zu, da die Breite der Verarmungsschicht deutlich und schnell zunimmt. Dies führt zu einer allmählichen Form der in Abb. 2 gezeigten Multiplikationscharakteristik. Damit das Bauelement im linearen Modus betrieben werden kann, ist der Betriebsspannungsbereich durch die Anforderung begrenzt, den Lawinendurchbruch zu vermeiden. An der Stelle des Avalanche-Durchbruchs ist die Multiplikationsverstärkung unendlich, was zu einem unsachgemäßen Betrieb des Bauelements führt. Der ordnungsgemäße Betrieb des Bauelements im linearen Modus erfordert eine große, aber begrenzte Multiplikationsverstärkung. Die Betriebsspannungen der typischen Bauelemente liegen im Bereich von 200 V bis 400 V, da die Bereiche der Trägervervielfachung und der Photonenabsorption geometrisch getrennt sind, wie in Abb. 1 dargestellt. Eine unpraktische Spannung von weit über 1000 V müsste verwendet werden, wenn die beiden Bereiche zu einem einzigen Bereich zusammengefasst würden. Die Trennung der Vervielfältigungs- und Absorptionsbereiche führt zu einem komplexen elektrischen Feldprofil, wobei die Rauschleistung des Bauelements erheblich von der Struktur und den Verunreinigungsprofilen abhängt.

Sowohl Signal- als auch Rauscherwägungen erfordern, dass der Vervielfältigungsprozess von Trägern mit einem höheren Ionisationskoeffizienten eingeleitet wird. Elektronen sind in Silizium Träger mit höherem Ionisationskoeffizienten. Aus diesem Grund sind RAPDs so konstruiert, dass das Licht an der Oberfläche des p⁺ Bereichs eintritt. Unter normalen Betriebsbedingungen sind sowohl der π als auch der p-Bereich vollständig verarmt, was ein effizientes Einsammeln der durch Licht erzeugten Elektron-Loch-Paare ermöglicht. Die Photonen wurden im π region absorbiert und dann durch das elektrische Feld in diesem Bereich, das etwa 3x10⁴ V/cm beträgt, getrennt. Die Elektronen werden anschließend in den p-Bereich geschleudert, wo das elektrische Feld ausreichend hoch ist, um eine Vervielfachung durch Stoßionisation zu bewirken. Abbildung 3 zeigt die Positionsabhängigkeit des Elektronenvervielfältigungsgewinns in einer RAPD-Struktur. Die Kennlinie ist das Ergebnis von Berechnungen unter Verwendung eines eindimensionalen Modells, das in einem Tabellenkalkulations-Makroprogramm implementiert wurde [4]. Die in der π region erzeugten Löcher werden dagegen in Richtung der p⁺Schicht gestreut. Sie erfahren keine Verstärkung und stellen eine sehr kleine Komponente des gesamten Lochstroms dar. Der Lochstrom besteht hauptsächlich aus den Löchern, die durch Stoßionisation im Vervielfältigungsbereich entstehen. Die Ansprechzeit von Silizium-RAPD wird in erster Linie durch die Lochtransitzeit bestimmt und liegt je nach Breite der Absorptionsschicht zwischen 400 psec und 5 nsec. Es ist auch möglich, dass das Licht auf der Seite der n⁺Schicht eintritt, wie bei epitaktischen APDs, aber diese Geräte sind lauter und werden in weniger anspruchsvollen Anwendungen eingesetzt.

LÄRM

Theoretische Rauschstudien haben gezeigt, dass die mit dem Avalanche-Mechanismus verbundene Rauschkomponente in den Silizium-RAPD-Bauelementen geringer ist, wenn nur Elektronen vermehrt werden. Der Excess Noise Factor, F, quantifiziert den oben genannten Effekt wie unten beschrieben.

Die Rauschdichte, i_n², in einem RAPD ist durch die folgende Gleichung gegeben [5]:

i_n² = 2q(I_s + (I_dm+I_bk)M²F)

I_s - Oberflächenkomponente des Dunkelstroms, die nicht multipliziert wird,
I_dm - Volumenkomponente des Dunkelstroms, die vervielfacht wird,
I_bk - Im Hintergrund erzeugter Strom,
M - Multiplikationsverstärkung,
F - Rauschüberschußfaktor.

Der Excess Noise Factor, F, wird durch [3] angegeben:

F = k_effM + (1 - k_eff)(2 - 1/M)

k_eff - das effektive Verhältnis der Ionisierungskoeffizienten von Löchern und Elektronen.

Die Rauschdichte wird verringert, indem der Wert des Rauschüberschussfaktors gemäß (1) gesenkt wird. k_eff ist die wichtigste Größe, die den Wert des Rauschüberschussfaktors beeinflusst. Sein Wert ist immer kleiner als eins, da der Ionisationskoeffizient von Löchern in Silizium immer kleiner ist als der Ionisationskoeffizient von Elektronen. Für Multiplikationsverstärkungen größer als 10 und k_eff kleiner als 0,1 kann (2) zu F = 2 + k_effM vereinfacht werden. Folglich ist ein niedriger k_eff-Wert äußerst wünschenswert, um eine rauscharme RAPD-Quanteneffizienz zu erreichen, die durch [4] gegeben ist:

QUANTUM-WIRKUNGSGRAD

Die Lichtabsorption im Silizium-RAPD wird durch den in Abb. 4 dargestellten Silizium-Absorptionskoeffizienten bestimmt [6]. Die Quanteneffizienz ist ein Bruchteil des einfallenden Photonenflusses, der Elektron-Loch-Paare im Absorptionsbereich erzeugt und zum Signalstrom beiträgt

Der Quantenwirkungsgrad η ist gegeben durch [4]:

𝜂 = \frac{(1 - r_{1}) (1 - e x p (- 𝛼 w)) (1 + r_{2} e x p (- 𝛼 w)) e x p (- 𝛼 d)}{1 - r_{1} r_{2} e x p (- 2 𝛼 (w + d))}

wobei r₁das Reflexionsvermögen der Vorderseite, r₂ das Reflexionsvermögen der Rückseite, d die effektive Dicke der "toten" Lichteintrittsschicht, w die effektive Dicke der Absorptionsschicht und α der Absorptionskoeffizient von Silizium im interessierenden Wellenlängenbereich ist. Die "tote" Lichteintrittsschicht ist die p⁺Schicht. Die in dieser Schicht erzeugten Ladungsträger nehmen nicht am Vervielfältigungsprozess teil und tragen somit nicht zum Betrieb der Vorrichtung bei. Um η zu maximieren, sollte r₁ durch Verwendung einer Antireflexionsschicht so klein wie möglich gemacht werden, αw sollte größer als 1 sein, αd sollte viel kleiner als 1 sein und r₂ sollte so nahe wie möglich bei 1 liegen.
Für Wellenlängen unter 800 nm nimmt (3) die Form an:

η = (1-r₁)exp(-αd)

Gleichung (4) zeigt, dass die Kontaktschicht auf der Lichteintrittsseite kritisch ist und so dünn wie praktisch möglich sein muss, wenn eine Steigerung der Empfindlichkeit bei kurzen Wellenlängen erwünscht ist.Equation (4) shows that the contact layer on the light entrance side is critical and has to be as thin as practically possible if an increase in the sensitivity at short wavelengths is desired.

VERBESSERUNGEN DER SPEKTRALEN ABDECKUNG

Beyond Borders

Ausgehend von der Diskussion über die Quanteneffizienz des RAPD ist klar, dass die Dicke der "toten" Schicht auf der Seite, an der das Licht in die Struktur eintritt, minimiert werden sollte, um die Reaktion des Bauelements auf kurze Wellenlängen zu verbessern, aber es war bisher schwierig, eine derart dünne und hoch dotierte Schicht mit den Standardprozessen zu erreichen, die bei der heutigen Halbleiterwaferherstellung üblich sind. Die Silizium-Absorptionstiefe im interessierenden Wellenlängenbereich ist in Abb. 5 dargestellt, wo die kürzeste '1/e'-Durchdringungstiefe etwa 5 nm beträgt, was bedeutet, dass wir bei einer 5 nm dicken "toten" Schicht in unserem RAPD eine Quanteneffizienz von 40 % bei 250 nm erwarten würden. Die Absorptionstiefe bei den längeren Wellenlängen ist viel größer, so dass der RAPD-Betrieb weit weniger empfindlich auf die Dicke der "toten" Schicht bei diesen langen Wellenlängen reagiert.

Da die p⁺Schicht sowohl die Kontakt- als auch die Oberflächenpassivierungsschicht ist, muss sie so hoch wie möglich dotiert sein, um zu verhindern, dass das interne elektrische Feld die Oberfläche des Bauelements erreicht, und um den Serienwiderstand der Schicht zu minimieren. Das Problem besteht darin, dass die p⁺Schicht auch die oberste Schicht auf der Oberfläche ist, durch die Licht in das Bauelement eintritt, und daher so dünn wie möglich sein muss. Diese beiden gegensätzlichen Anforderungen waren bisher nur schwer miteinander zu vereinbaren, da die hohe Löslichkeit der Dotierstoffe in Silizium, die zur Erzielung hoher Oberflächenkonzentrationen erforderlich ist, nur bei hohen Temperaturen erreicht werden kann, was die Herstellung ausreichend dünner Schichten durch Diffusion, Implantation oder Standard-Hochtemperatur-Epitaxie unmöglich macht. Glücklicherweise bietet eine neuartige Epitaxietechnik, die von der Silicon Device Integration Group an der Technischen Universität Delft [8] entwickelt wurde, die Möglichkeit, solche dünnen und hochdotierten Schichten bei niedrigeren Temperaturen, zwischen 500 und 700 ^oC, zu erzeugen und dabei immer noch Oberflächendotierungen von über 10²⁰ cm^-3 zu erreichen. Mit Hilfe der Silicon Device Integration Group wurde deren innovative Herstellungstechnik erfolgreich in unsere RAPD-Verarbeitungssequenz integriert, was zu den in dieser Arbeit beschriebenen Bauelementen führte.

Die Abscheidung der hochdotierten und dünnen p⁺Schicht erfolgte in einem ASM Epsilon One-Reaktor unter Verwendung von Diboran B₂H₆ und Wasserstoff H₂als Gasquelle bzw. Trägergas. Die Zielschichtdicke wurde auf 3 nm festgelegt. Die Schichtabscheidungsrate wurde mit Hilfe von Ellipsometermessungen mit variablem Winkel kalibriert und mit einem Transmissionselektronenmikroskop (TEM) bestätigt. Ein Beispiel für eine solche Schicht ist in Abb. 6 dargestellt.

Once wafer processing has been completed, the devices were mounted onto TO-18 header, example shown in Fig. 7, and closed in a hermetically sealed package with the cap window made from the fused quartz with a special antireflective coating optimized for the wavelength range from 255 to 700 nm.

SUR500S8 ist die Produktbezeichnung von Laser Components DG, Inc. (LCDG) für diesen neuen Silizium-RAPD. Die Strom-Spannungs-Eigenschaften (I-V), das Rauschen und die spektralen Eigenschaften wurden mit dem in Abb. 8 dargestellten Aufbau gemessen. SUR500S8 wird von nun an als Bezeichnung für das neue Silizium-RAPD-Gerät verwendet werden.

Der Lichtzuführungsteil des Messaufbaus besteht aus der Deuterium/Halogen-Lichtquelle der Serie ASBN von Spectral Products in Kombination mit dem 1/8m-Monochromator CM110 von Spectral Products und einem für den interessierenden Wellenlängenbereich optimierten Gitter. Das Licht wird über eine Quarzfaser mit 600 μm-Kern und eine Spezialoptik an ein zu prüfendes Gerät (DUT) übertragen. Der obere Teil des Aufbaus, einschließlich der Keithley 237 Hochspannungs-SMU, wird für Gleichstrommessungen des Stroms verwendet, der im Inneren des Geräts unter dunklen und beleuchteten Bedingungen fließt. Während dieser Messungen ist der Chopper deaktiviert und behindert den Lichtweg nicht. Typische I-U-Kennlinien, die bei solchen Messungen erhalten werden, sind in Abb. 9 dargestellt, wobei die unter Beleuchtung gemessene I-U-Kennlinie den typischen Durchgriffsschritt zeigt, der auch in der Multiplikationskennlinie zu sehen ist. Der allmähliche Anstieg des Stroms mit der Vorspannung bei der unter Beleuchtung gemessenen I-U-Kennlinie entspricht weitgehend dem in Abb. 2 gezeigten allmählichen Anstieg der Multiplikationsverstärkung.

Die Spektral- und Rauscheigenschaften des Geräts werden mit den im unteren Teil des Aufbaus dargestellten Instrumenten gemessen. Der Lichtausgang des Monochromators wird bei 800 Hz gechoppt und der SUR500S8 wird durch den Keithley 6487 Picoameter/Spannungsquelle vorgespannt, um mit einer Multiplikationsverstärkung von nahezu 100 zu arbeiten. Das Signal des SUR500S8 wurde mit dem Transimpedanzverstärker aufbereitet und mit dem HP 3561A Dynamic Spectrum Analyzer überwacht. Der kurzwellige Bereich, d. h. bis zu 400 nm der spektralen Charakteristik, wird mit der Deuterium-Lichtquelle und dem Monochromator mit dem für diesen Wellenlängenbereich optimierten Gitter gemessen. Der restliche Teil der Kennlinie, d. h. ab 400 nm, wird mit der Halogenlichtquelle und einem geeigneten Gitter gemessen.

Abbildung 10. Vergleich der spektralen Eigenschaften des Standard- und des neuen RAPD, vorgespannt bei M = 120

Signifikante Verbesserungen der Empfindlichkeit [9] bei kürzeren Wellenlängen, d. h. unter 400 nm, sind in Abb. 10 deutlich zu erkennen, werden aber noch deutlicher, wenn man die Änderungen der Quanteneffizienzen der beiden Bauelemente in Abb. 11 vergleicht. In Abb. 11 ist auch eine SUR500S8-Empfindlichkeitskennlinie dargestellt, um zu zeigen, welches Empfindlichkeitsniveau mit solchen Geräten bei sehr kurzen Wellenlängen erreicht werden kann. Dies ist ein wichtiger Aspekt, da bei biomedizinischen Anwendungen die Signalpegel so niedrig sind, dass es praktisch unmöglich ist, ein Signal zu erkennen, wenn die Empfindlichkeit des Geräts bei der

Diagramm

Abbildung 11. Verbesserungen der Quanteneffizienz des SUR500S8

Wellenlängen ist hoch. Ein weiterer wichtiger Aspekt ist die Minimierung der Rauschdichte bei den interessierenden Bias-Werten. Messungen der Empfindlichkeit bei 400 nm und der Rauschdichte als Funktion der Vorspannung, die mit dem neuen Silizium-RAPD durchgeführt wurden, sind in Abb. 12 dargestellt. Die Rauschdichte ist in einem weiten Bereich und bis zu einer Empfindlichkeit von etwa 50 A/W unabhängig von der Vorspannung,
Dies zeigt, dass ein rauscharmer Betrieb des Bauelements bei gleichzeitig hoher Empfindlichkeit möglich ist. Die optimale Bias-Spannung ist die Spannung, bei der das Rauschen schneller ansteigt als das Signal selbst.

Abbildung 12. Ansprechempfindlichkeit des SUR500S8 bei 400 nm und Dunkelrauscheigenschaften

Es ist jedoch schwierig, aus Abb. 12 zu ersehen, wie die optimale Betriebsvorspannung aussehen würde, da sich die Empfindlichkeit und die Rauschdichte sehr schnell ändern. Die in Abb. 13 dargestellte rauschäquivalente Leistung (NEP) [10] des Bauelements als Funktion der Vorspannung ist eine bessere Darstellung der Bauelementleistung und zeigt deutlich die optimale Vorspannung des Bauelements.

Abbildung 13. SUR500S8 Rauschäquivalentleistung

Aus den obigen Rauschmessungen geht hervor, dass der SUR500S8 mit einer Ansprechempfindlichkeit von mehr als 100 A/W bei 400 nm betrieben werden kann. Allerdings wurden die in dieser Arbeit beschriebenen Messungen wurden jedoch ohne Hintergrundlicht durchgeführt, während in der Praxis immer ein gewisser Hintergrund vorhanden ist Hintergrund, der das Rauschen im Gerät erhöht und die NEP-Kennlinie nach oben und links verschiebt.
nach oben und nach links verschiebt. Die Verschiebung der NEP-Kennlinie senkt die optimale Empfindlichkeit des Geräts über den gesamten den gesamten Wellenlängenbereich. Da verschiedene Anwendungen unterschiedliche Hintergrundlichtpegel haben haben, ist es schwer vorherzusagen, was in jedem einzelnen Fall der optimale Arbeitspunkt wäre. Aus diesem
wird jeder Empfänger so optimiert, dass die Vorspannung des SUR500S8 unter den etriebsbedingungen Betriebsbedingungen für jede Anwendung so eingestellt wird, dass sein Rauschen dem Rauschen des Vorverstärkers entspricht.

SCHLUSSFOLGERUNG

Beyond Borders

Mit Hilfe einer innovativen Halbleiterverarbeitungstechnik wurde eine neue Klasse von Silizium-RAPD-Bauelementen hergestellt, die ihren nutzbaren Betriebsbereich bis weit in den UV-Wellenlängenbereich hinein ausdehnt, um der steigenden Nachfrage nach solchen Bauelementen in biomedizinischen Anwendungen gerecht zu werden. Erreicht wurde dies durch eine innovative, ultradünne und hochdotierte Oberflächenschicht, die mit einem neuen, an der Technischen Universität Delft in den Niederlanden entwickelten Epitaxieverfahren hergestellt wurde. Im Prinzip könnte der neue Silizium-RAPD sogar bei Wellenlängen unter 100 nm im Vakuum sehr gut funktionieren. Eingebaut in ein typisches TO-Gehäuse kann der neue Silizium-RAPD bei niedrigem Rauschen mit einer Empfindlichkeit von über 50 A/W arbeiten, wobei die Quanteneffizienz im Wellenlängenbereich zwischen 255 nm und 400 nm Spitzenwerte von bis zu 90 % erreicht.

DANKSAGUNG

D. Grubišić möchte der Silicon Device Integration Group an der Technischen Universität Delft, insbesondere Prof. Nanver und T.L.M. Scholtes, für ihre Hilfe und Unterstützung bei diesem Projekt Dank und Anerkennung aussprechen. Die Autoren möchten Diana Convay und Karl Weiss vom LeRoy Eyring Center for Solid State Science der Arizona State University für ihre Hilfe bei der ellipsometrischen und TEM-Charakterisierung danken. D. Grubišić möchte auch Dr. Davorin Babić für hilfreiche und aufschlussreiche Gespräche während der Vorbereitung der Arbeit danken.

REFERENZEN

[1] W.T. Tsang (Ed.), “Lightwave Communications Technology, Part D Photodetectors”, Semiconductors and Semimetals, Volume 22, Academic Press Inc., 1985.
[2] P.P. Webb, R.J. McIntyre, and J. Conrady, “Properties of avalanche photodiodes,” RCA Review, Vol 35, June 1974.
[3] Laser Components GmbH, “Silicon avalanche photodiodes”, Application Manual, http://www.lasercomponents.com/fileadmin/user_upload/ home/Datasheets/lc/applikationsreport/si-apds.pdf , (February 1, 2013)
[4] P.P. Webb, Private Communications, May 4, 2004.
[5] R.J. McIntyre, “Multiplication noise in uniform avalanche photodiodes,” IEEE Trans. On Electron Devices, Vol. ED 13, January 1966.
[6] M.A. Green and M. Keevers, "Optical properties of intrinsic silicon at 300 K," Progress in Photovoltaics, p. 189-192, 1995.
[7] E.D. Palik (Ed.), “Handbook of Optical Constants of Solids”, Academic Press Inc., Orlando, Florida, 1985.
[8] F. Sarubbi, T.L.M. Scholtes, and L.K. Nanver, “Chemical Vapor deposition of a-boron layers on silicon for controlled nanometer-deep p⁺n junction formation”, J. Electron. Mater., vol. 39, p. 162-173, 2010.
[9] R.D. Hudson, Jr., “Infrared System Engineering”, John Wiley & Sons Inc., 1969.
[10] S.M. Sze, “Physics of Semiconductor Devices”, Second Edition, John Wiley & Sons Inc., 1981.

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